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MXFGE2PH33 Matière et Rayonnement (2024-2025)
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On considère un proton dans un puits de potentiel carré infiniment profond de largeur nm. Calculer en meV (milli-électron-volt) la valeur de l'énergie correspondant au nombre quantique .
Données : masse du proton kg, constante de Planck J.s.
On considère une particule quantique dans un puits carré infiniment profond. On note le nombre quantique indexant les états stationnaires.
On considère une particule quantique dans un puits de potentiel carré infiniment profond.
Soit un nombre réel positif. Soit une énergie potentielle de la forme\begin{equation}V(x) = \left\lbrace \begin{array}{cccc} 0 \; & \; \text{si} \; & 0 \leq x \leq a ; \\ +\infty \; & \; \text{sinon}. & \end{array}\right. \nonumber\end{equation}
On considère une particule quantique de masse soumise à une telle énergie potentielle et on note la partie spatiale de sa fonction d'onde correspondant à un état stationnaire d'énergie . Pour , Cette dernière s'écrit , avec et et deux constantes d'intégration.
Soit un nombre réel positif. Soit une énergie potentielle de la forme\begin{equation}V(x) = \left\lbrace \begin{array}{cccc} 0 \; & \; \text{si} \; & 0 \leq x \leq a ; \\ +\infty \; & \; \text{sinon}. & \end{array}\right. \nonumber\end{equation}
On considère une particule quantique de masse soumise à une telle énergie potentielle et on note la partie spatiale de sa fonction d'onde correspondant à un état stationnaire d'énergie . Pour , la fonction d'onde spatiale est indexée par un entier strictement positif et s'écrit , avec et une constante d'intégration.
Soit un nombre réel positif. Soit une énergie potentielle de la formeV(x)={0si0≤x≤a;+∞sinon.\begin{equation} V(x) = \left\lbrace \begin{array}{cccc} 0 \; & \; \text{si} \; & 0 \leq x \leq a ; \\ +\infty \; & \; \text{sinon}. & \end{array}\right. \nonumber \end{equation}
On considère une particule quantique soumise à une telle énergie potentielle.
Soit un nombre réel positif. Considérons une énergie potentielle de la formeV(x)={0si0≤x≤a;+∞sinon.\begin{equation} V(x) = \left\lbrace \begin{array}{cccc} 0 \; & \; \text{si} \; & 0 \leq x \leq a ; \\ +\infty \; & \; \text{sinon}. & \end{array}\right. \nonumber \end{equation}
Une spire carrée conductrice de côté a un mouvement de translation à la vitesse dans le plan horizontal . Il règne dans la zone grisée un champ magnétique uniforme et stationnaire perpendiculaire au plan de la spire.
À l'instant représenté sur le schéma, et en utilisant l'orientation proposée...
Une spire carrée conductrice de côté a un mouvement de translation à la vitesse dans le plan horizontal . Il règne dans la zone grisée un champ magnétique uniforme et stationnaire perpendiculaire au plan de la spire.
À l'instant représenté sur le schéma, et en utilisant l'orientation proposée...
Une spire carrée conductrice de côté a un mouvement de translation à la vitesse dans le plan horizontal . Il règne dans la zone grisée un champ magnétique uniforme et stationnaire perpendiculaire au plan de la spire.
À l'instant représenté sur le schéma, et en utilisant l'orientation proposée...