Половині амплітуди,

що створюється однією центральною зоною Френеля.

Половині суми

амплітуд коливань, що створюються першою та другою зонами Френеля.

Сумі амплітуд

коливань, що створюються першими двома зонами Френеля.

Сумі амплітуд

коливань, що створюються всіма зонами Френеля.

0

λ

Коли джерело світла

і точка спостереження нескінченно віддалені від перешкоди.

Коли джерело світла

знаходиться на відстані порядку діаметрів перешкоди, яка викликала дифракцію, а

точка спостереження нескінченно віддалена від перешкоди.

Коли джерело світла

і точка спостереження знаходяться на віддалях одного порядку із розмірами

перешкоди, яка викликала дифракцію.

Коли джерело світла

знаходиться в площині перешкоди, яка викликала дифракцію, а точка спостереження

нескінченно віддалена від перешкоди.

Темних і світлих

кілець з центрами в точці

Кольорових кілець з

центрами в точці

Кольорових кілець з

центрами в точці

Темних і світлих

кілець з центрами в точці

Зменшується площа

зони із ростом номера

Площі зон Френеля,

починаючи від 2-ої зони і далі, рівні за величиною.

Із ростом номера m зони площа зони збільшується.

Площі зон Френеля

однакові за величиною при не дуже великих

I_p = 0,25І_пр

I_p = I_пр

I_p = 0,5I_пр

I_p = 0

sin  i_B = n₂₁

tg i_B = n₁

tg i_B = n₂

tg i_B = n₂₁

Амплітуда коливань, що

збуджуються вторинним джерелом, пропорційна до площі відповідної ділянки

хвильової поверхні, обернено пропорційна до відстані від неї до точки

спостереження і залежить від кута між зовнішньою нормаллю до

хвильової поверхні і напрямком від елемента dS до точки.

Вторинні джерела, які еквівалентні джерелу S, когерентні між собою і тому вторинні хвилі, збуджені ними,

інтерферують.

Кожна точка, до

якої доходить хвиля, служить центром вторинних хвиль, а обвідна цих хвиль дає

положення хвильовому фронту в наступний момент часу.

Дифракційна картина від круглого отвору буде

мати вигляд темних і світлих кілець, які чергуються.

I_p = I_atgφ

I_a = I_pcosφ

I_a= 0,5 I_p

I_a = I_pcos²φ