Un fluide non newtonien

Un solide élastique linéaire isotrope

Un fluide parfait

Un fluide newtonien avec l’hypothèse d’un mouvement isochore

Un fluide non newtonien

Un gaz parfait

Un fluide

Un fluide newtonien

E ≈ 74000 MPa                ν ≈ 0.30

E ≈ 210000 MPa                               ν ≈ 0.30

E ≈ 74000 MPa                 ν ≈ 0.25

E ≈ 210000 MPa                               ν ≈ 0.25

ε_x = 2,86x10^-4 ε_y = -8,10x10^-4 ε_z = 6,78x10^-4

ε_x = 1,92x10^-4 ε_y = 6,49x10^-4 ε_z = -8,62x10^-4

ε_x = 2,86x10^-4 ε_y = -5,71x10^-4 ε_z = 4,29x10^-4

ε_x = 3,33x10^-4 ε_y = -9,55x10^-4 ε_z = 5,24x10^-4

les équations de Lamé Clapeyron

la loi d’état du fluide

le théorème de l’énergie cinétique

les équations de Navier Stokes

Avec la loi de conservation de la masse, le bilan de quantité de mouvement, le bilan de moment de quantité de mouvement, le 1^er principe de la thermodynamique, le 2^nd principe, on a autant d’équations que d’inconnues dans un problème de thermomécanique

La seule loi fondamentale de la mécanique qui ne peut pas s’écrire sous forme de loi de bilan est le Principe Fondamental de la Dynamique

Une loi de bilan énonce qu’une grandeur extensive U, au sein d’un domaine D, varie au cours du temps si et seulement si il y a échange avec le milieu extérieur et/ou production / dissipation de cette grandeur

La loi de conservation de la masse, le bilan de quantité de mouvement, le bilan de moment de quantité de mouvement, le 1^er principe et le 2^nd principe de la thermodynamique suffisent à résoudre entièrement un problème de thermomécanique

Théorème de Thalès

Théorème de Pythagore

Théorème de Green Ostrogradsky (Théorème de flux divergence)

Théorème de Cauchy

Théorème de l'énergie cinétique